我们表明，为了获得对离子-离子碰撞中带电粒子的横向矩分布的成功描述，必须包含一个热发射项。 发射的温度Tth与饱和度成正比，Tth = 1.8Qs /2π。 提出了在彩色玻璃冷凝物/饱和方法中计算横向矩谱的形式，其中可以看到该过程的两个阶段：彩色玻璃冷凝物的产生和胶子射流的强子化。 我们的计算基于以下观察结果：即使对于较小的pT，偶极子尺寸积分的主要贡献也来自饱和动量附近的运动区域，理论上我们知道散射幅度。 强子化模型中应包括非扰动校正。 该模型结合了有效质量为meff2 =2Qsμsoft的胶子射流的衰减，其中μsoft表示软标度，在所有横向动量值上均具有碎裂功能。 我们使用Kharzeev-Levin-Nardi模型，该模型提供了一种简单的方法来估计不同中心度类别的横截面。 将本文的结果与质子-质子散射的横向分布进行比较，我们看到了两个主要区别。 首先，根据所产生的彩色玻璃冷凝物的更高的部分密度，需要更大的热辐射项贡献。 第二，即使不使用热辐射项而更改强子化的模型，我们也无法描述pT谱。 因此，我们推测热辐射项的存在与约束模型无关。

我们对稀有的希格斯玻色子衰变成单个向量介子和一个光子进行了详细分析，并研究了使用这些过程探测轻夸克汤川耦合的可能性。 我们使用带有改进的希格斯耦合的有效拉格朗日函数，以与模型无关的方式解决可能的新物理效应。 h→Vγ衰减率由两个幅度的相消干涉控制，其中两个幅度涉及到希格斯耦合到矢量介子内的夸克反夸克对。 我们使用QCD因子分解以αs的倒数第二个阶次得出此幅度，包括大型对数校正的恢复以及考虑到风味混合的影响。 较高的分解因子μ〜m h确保我们的结果对表征矢量介子的光锥分布幅度的强子参数不敏感。 第二个振幅是由环路引起的有效hγγ*和hγZ*耦合引起的，其中，脱壳规玻色子会转换为矢量介子。 我们设计了一种策略，以几乎任意精度消除与该振幅相关的理论不确定性。 这开辟了探究c-和b-夸克Yukawa联轴器的O1 $$ \ mathcal {O}（1）$$修改和s的O30 $$ \ mathcal {O}（30）$$修改的可能性。 高发光度LHC运行中的夸克汤河耦合。 特别是，我们显示了对比率Br（h→Υ（nS）γ）/ Br（h→γγ）和Brh→bb¯/ Brh→γγ$$ \ mathrm {

电磁形状因数用于探索核子及其奇异伴侣的内在结构。 在低能量下进行电子散射时，可以推导出核子的电磁矩和半径。 由于超子的不稳定特性，相应的超子实验是有限的。 仅对于一个过程，它就具有优势：中性Sigma超子衰减到Lambda超子以及真实或虚拟光子。 由于相空间有限，由Sigma-Lambda过渡形状因子引起的效应与QED辐射校正竞争，从而衰减了$$ \ varSigma ^ 0 \ rightarrow \ varLambda e ^ + e ^-$$Σ0→Λe+ e -。 这些QED校正在当前工作中得到解决，其评估超出了软光子近似，即在Dalitz图的整个范围内，并且对辐射光子的能量没有限制。

SPECEXITANCE 根据马克斯普朗克定律计算黑体的光谱辐射出射率，以 (W/m^2·µm) 表示 M = specexitance(LAMBDA, T) 根据马克斯普朗克定律，根据给定的温度（T，以开尔文为单位）和波长（以微米为单位的 lamda [10^-6 m]）计算光谱辐射出射率M = specexitance(LAMBDA, T, n) 根据马克斯普朗克定律，基于给定温度（T，以开尔文为单位）和波长（以微米为单位的拉姆达 [10^-6 m]）计算光谱辐射出射率，在介质中计算折射率不为1。 对于 lamda == 0，该函数不存在。

1. 由于ENVI 4.4 中有专门进行辐射定标的模块，因此实际的操作十分简单。将原始TM 影像打开以后，选择 Basic Tools–Preprocessing–Calibration Utilities–Landsat TM 2. 进入下一步参数选择：根据传感器类型选择Landsat 4,5 或者7。从遥感影像的头文件中获取Data Acquisition 的时间，Sun elevation。如果你是用File–Open External File–Landsat–Fast 的方法打开header.dat 的话，sun elevation 就已经填好了。这里Calibration Type 注意选择为Radiance。输出文件，定标就完成了。

由于手性异常，自发的光子辐射会导致各向异性手性物质中快速电荷移动，从而对电磁辐射产生重大影响。 虽然在QED真空中禁止这种过程（也称为“真空Cherenkov辐射”），但它可以发生在手性物质中，在这种情况下，更适合将其称为“手性Cherenkov辐射”。 与the致辐射的α3相比，其对辐射光谱的贡献约为α2。 我推导了在高能量极限下该辐射的频谱和角度分布。 考虑到由于硬光子发射和费米子质量引起的量子效应。 在夸克-胶子等离子体和Weyl半金属的情况下分析获得的光谱。

改变手性物质中的光子弥散关系可以实现1→2散射。 结果，单个费米子态和光子态分别对光子辐射和成对产生不稳定。 特别地，穿过手性物质的快速费米子可以自发辐射光子，而光子可以自发辐射快速费米子和反费米对。 相应的光谱以超相对论近似推导。 结果表明，产生和衰变的光子的极化由手性电导率的符号决定。 计算平坦的薄畴壁对光谱的影响。

枸杞叶总黄酮对UVB辐射导致的光损伤无毛小鼠皮肤组织MDA、Hyp含量及SOD、GSH-Px、CAT活力的影响，吕燕红，李海燕，目的：研究枸杞叶总黄酮对紫外线辐射导致小鼠皮肤光损伤的作用及其机理。方法：将60只昆明种小鼠剃除背部毛随机分成6组，除空白对

我们已经系统地研究了重质重子手性扰动理论（HBChPT）中自旋32到12的双倍增重的重子跃迁磁矩到下一个到领先的顺序。 过渡磁矩和衰变宽度的数值结果按倒数第二的顺序显示：μΞcc⁎++→Ξcc++ = −2.35μN，μΞcc⁎+→Ξcc+ =1.55μN，μΩcc⁎+→Ωcc+ =1.54μN，ΓΞcc Ξ++→Ξcc++ = 22.0 keV，ΓΞcc⁎+→Ξcc+ = 9.57 keV，ΓΩcc⁎+→Ωcc+ = 9.45 keV。

在这项工作中，我们使用手性扰动理论系统地研究了有魅力的介子和底部矢量介子的辐射衰减和磁矩，直至单环水平。 我们在SU（2）和SU（3）情况下展示结果，并分别在回路图和未知图中分配了质量。 在保持质量分裂的SU（3）情况下，D *和B *介子的衰变率为ΓD** 0→D¯0γ= 16.2-6.0 + 6.5 keV，ΓD*-→D-γ= 0.73- 0.3 + 0.7 keV，ΓDs*-→Ds-γ= 0.32-0.3 + 0.3 keV，ΓB* +→B +γ= 0.58-0.2 + 0.2 keV，ΓB* 0→B0γ= 0.23-0.06 + 0.06 keV，ΓBs * 0→Bs0γ= 0.04-0.03 + 0.03 keV。 D *-→D-γ的衰减宽度与实验测量值一致。 作为副产物，D ** 0和Ds *-的全宽分别为Γtot（D¯* 0）≃77.7-20.5+ 26.7 keV和Γtot（Ds *-）≃0.62-0.50+ 0.45keV。 我们还计算了重矢量介子的磁矩。 我们的工作中得出的解析手性表达式将有助于将来对晶格QCD模拟的外推。