利用2009年1-12月兰州地区的 MODIS气溶胶光学厚度产品与全球自动观测网（AERONET）SACOL站（104.08°E，35.57°N）数据进行对比分析，相关系数达到0.82，线性拟合的斜率为1.13，截距为0.07，表明 MODIS AOD能反映兰州地区气溶胶分布的信息.利用MODIS AOD产品与兰州市空气污染指数做相关分析，二者的相关程度较低.在进行湿度影响因子、气溶胶标高订正后，二者相关性有了较为显著的提高，说明 MODIS AOD产品可应用于监测兰州地区大气污染情况.

太湖地区气溶胶光学特性长期变化特征，令狐飘，史嘉文，利用2006年1月-2015年12月AERONET太湖站 level 1.5数据资料，分析了太湖地区气溶胶光学厚度（AOD）、波长指数、单次散射反照率（SSA）以及粒�

本文基于2001年至2016年之间的卫星和原位测量方法，对西非的气溶胶气候进行了研究，涵盖了萨赫勒地区的四个地点。 尼日尔确实确实有分别位于尼日尔的巴尼祖姆布（13.541°N，02.665°E），辛扎纳（13.278°N，05.934°W），达喀尔（14.394°N，16.959°W）和瓦加杜古（12.20°N，1.40°W） ，马里，塞内加尔和布基纳法索。 因此，卫星观测值与原位测量值之间的比较表明，MODIS和AERONET之间具有良好的相关性，其中Cinzana的相关系数为R = 0.86，Banizounbou的相关系数为R = 0.85，瓦加杜古的R = 0.84，低的相关系数R = 0.66在达喀尔网站上进行了计算。 像MODIS一样，SeaWiFS与地面光度计的测量值显示出非常好的对应关系，尤其是对于Banizoumbou（R = 0.89），Cinzana（R = 0.88）和Dakar（R = 0.75），其后在Ouagadougou站点（R = 0.64）。 这些机载传感器的性能也通过均方根误差（RMSE）和平均绝对误差（MAE）的计算得到证实。 经过验证之后，基

大气气溶胶通过直接和间接机制促进了辐射强迫。 气溶胶效应对于计算过去，当前和未来气候的辐射强迫估算非常重要。 在这项研究中，对东非特定地点的区域气溶胶辐射强迫，气溶胶和云的光学特性（波长范围0.25-4.0μm）进行了全面评估。 气溶胶的光学特性构成了辐射传递模型（RTM）的输入。 研究的光学特性包括气溶胶光学深度（AOD），单散射反照率（SSA）和不对称参数（AP）。 在研究期间，地表（SFC），大气顶部（TOA）和大气（ATM）的气溶胶辐射强迫（ARF）估计为-18.4±1.4 W·m-2，+ 1.1±0.3 W· m-2和+19.5±2.5 W·m-2。 这对应于较低对流层中以大约0.55±0.05 K /天（0.41±0.03至0.78±0.03 K /天）的加热速率增加的净大气强迫。 研究指出了大气气溶胶在整个研究领域中对气候变化的重要作用。 考虑到可能影响研究结果的不确定性，并且不属于本研究的范围，建议进一步评估。

将具有不同横纵比的多分散、随机取向的椭球粒子混合,模拟了自然界中的尘埃粒子,利用T矩阵方法计算了其单次散射特性,并与球形粒子以及单一形状的椭球粒子模型进行了比较。结果表明,混合椭球粒子的相函数随角度分布是平滑、无特征的,且在侧散射方向上是平坦的,这与实验室和实地测量得到的真实尘埃粒子散射特性非常类似。利用此模型,根据矢量辐射传输理论,利用矢量累加法计算了尘埃气溶胶对非偏振光的多次散射特性,结果表明,利用任何单一形状的粒子模拟尘埃粒子的多次散射特性都会带来较大的误差。

根据Mie散射理论，以对数正态分布函数描述沙尘气溶胶粒子群的粒径尺度分布，计算了沙尘气溶胶粒子群在0.2~40 μm波段间对太阳短波辐射和地球大气长波辐射的单次散射反照率、散射相矩阵函数，揭示了不同相对湿度时，沙尘粒子群对入射辐射的散射和偏振的特征。结果表明，沙尘粒子群的单次散射反照率随着入射波长的增加有较大起伏，不同相对湿度条件下，变化趋势基本一致；在可见光、近红外波段单次散射反照率随湿度增加而变大，湿度95%时非常接近于1；大于10 μm的热红外波段单次散射反照率随相对湿度增加而减小，具有较强的吸收辐射能力。散射辐射强度受湿度影响较小，随散射角的增加呈现先减小后增大的趋势，且增大的趋势随着波长的增加而减弱；不同波段上，线偏振和圆偏振随散射角和相对湿度变化存在差异；在前向和后向仅对入射辐射为圆偏振辐射产生圆偏振散射；散射光的偏振特性及其湿度差异主要表现在后向散射区，多以拱形形式体现。拱顶峰值散射角位置存在差异，且峰值散射角随相对湿度的降低向后向漂移。

高斯求积代码matlab GDE-FEM_1.0 MATLAB代码用于模拟经历凝结和凝结过程的气溶胶数量分布的时间演变。 近似方法应用了有限元方法。 提供了示例代码，说明如何使用这些功能来估计气溶胶数量分布： example_size_dist_evolution.m example_size_dist_evolution.m使用此软件包中提供的功能。 可以通过运行以下代码来复制“将有限元方法应用于气溶胶通用动力学方程（GDE-FEM 1.0）-与经典数值逼近进行比较”一文中得出的结果： GDE_FEM_MAIN.m 提供的功能 气溶胶数量分配的功能位于子文件夹GDE_functions中。 此处给出了代码的简短说明。 有限元矩阵创建代码 Coagulation_FEM_matrix_creator ：使用梯形规则方法创建凝血FEM矩阵。 Coagulation_quadrature_matrix_creator ：创建具有3点或5点高斯正交的凝固FEM矩阵。 Condensation_FEM_matrix_creator ：为冷凝方程式创建Petrov-Galerkin和Galerk

为了评估激光诱导荧光雷达对生物气溶胶粒子的有效探测距离及随生物气溶胶浓度变化的敏感性，在阐述生物气溶胶探测原理的基础上，设计了一台激光诱导荧光雷达。该雷达选用波长为355 nm 的二极管抽运的Nd：YAG 固体激光器作为激励光源，基于脉冲能量、脉冲数量、滤光片带宽、望远镜口径、接收视场角以及生物气溶胶粒子荧光非弹性散射截面积等主要参数，对生物气溶胶荧光回波信号的信噪比进行数值仿真。仿真结果表明，生物气溶胶粒子的质量分数为10-12时，在探测误差小于10%的情况下，系统在白天和夜晚的有效探测距离分别可达1.0 km和7.8 km；而在探测距离定义为0.5 km 时，系统对生物气溶胶质量分数的最小分辨能力，白天和夜间分别为1.8×10-13和1.0×10-14。仿真结果有利于了解激光诱导荧光雷达系统的最优参数设定和最佳的实验环境，进而实现对生物气溶胶的有效探测。

calipso一级气溶胶产品1064nm和532nm波长的后向散射系数比值，色比垂直剖面图

运用激光雷达监测气溶胶是大气环境监测的一项重要内容, 通过激光雷达方程可以反演得到气溶胶消光系数, 并进而获得气溶胶的其他特性。然而传统方法在反演气溶胶消光系数时需要很多假设, 使得反演精度受到很大限制。提出了一种利用多层自适应线性(Madaline)人工神经网络来反演气溶胶消光系数的方法, 通过对网络进行训练, 可由激光雷达回波信号直接反演气溶胶消光系数, 从而可有效避免传统方法的诸多假设。对比实验表明该方法使反演精度大大提高, 获得了很好的反演结果。