我们将继续对高能QCD的彩色玻璃冷凝物有效理论进行可能的一般化研究，以包括[Phys。Biol。 Rev.D 96，074020（2017）]。 在这里，我们考虑质子或原子核目标中大小胶子x的自由度和大小的夸克的夸克的散射，并通过包括靶标小胶子和大x胶子之间的相互作用来推导完整的散射幅度。 因此，我们推广了parton散射的标准eikonal近似，它现在可以偏转大角度（因此具有大的pt），并且也损失了其纵向动量的很大一部分（与eikonal近似不同）。 因此，相应的生产横截面可以用作推导通用发展方程的起点，该方程将包含大Q2时的Dokshitzer-Gribov-Lipatov-Altarelli-Parisi发展方程和Jalilian-Marian-Iancu-McLerran-Weigert- 小x处的Leonidov-Kovner演化方程。 该振幅还可以用于构造夸克费曼传播器，这是推广高能量QCD的彩色玻璃冷凝物有效理论以包含高pt动力学所需的第一个成分。 我们概述了如何在标准的彩色玻璃冷凝物形式主义崩溃的大x（高pt）运动学区域中使用它来计算可观测值。

我们将先前对双部分散射（DPS）的研究扩展到同时产生cc和bb和产生两对bb。 该计算在分解的ansatz中执行。 每个parton散射都是在kT分解方法内计算的。 强子化借助碎片功能完成。 在我们以前的作品中测试了在我们框架中D介子的产生。 在这里，我们介绍对B介子的预测。 LHCb数据已达成良好协议。 我们介绍了cc′bb′和bb′bb′最终状态的结果。 为了完整起见，我们比较双部分和单部分散射（SPS）的结果。 至于cc的最终状态，DPS在SPS上占主导地位，特别是对于较小的横向动量。 我们提出了几种具有实际切工的分布和整合的横截面，用于同时生产D0B +和B + B +，这暗示了LHC的未来实验研究。

我们在主注入器束中使用宽带中微子，中微子能量峰值为6 GeV，以高统计量测量烃上的中微子带电电流准弹性状散射。 根据μ子的纵向（p∥）和横向（p⊥）动量报道了双微分截面。 横截面轮廓与轻子动量分量的近似关系由常规的基于发电机的模拟进行了描述，但是，在纵向动量范围为3–5和9–20 GeV / c的情况下，观察到横向动量在0.5 GeV / c以上时存在差异。 在扩展到10 GeV2的Q2的四个十年范围内，测量了单个差分横截面与动量传递平方（dσ/ dQQE2）。 依靠偶极子形状因数的发电机预测并未完全再现Q2范围为0.3-10 GeV2的横截面转换和衰减。 我们的测量可以探测强子电流的轴向矢量含量，并对使用电子-核子弹性散射获得的电磁形状因子数据进行补充。 这些结果有助于振荡实验，因为它们探测了原子核内各种相关性和最终状态相互作用效应的重要性，这些效应对探测器中的可见能量具有不同的影响。

我们确定中性点电流弱轴向电荷GAZ 0 = − 0.654 3 stat 5 sys $$ {G} _A ^ Z（0）=-0.654 {（3）} _ {\ mathrm {stat}} {{5 ）} _ {\ mathrm {sys}} $$，使用由晶格QCD计算的奇数夸克轴向电荷GA s 0 $$ {G} _A ^ s（0）$$。 然后，我们进行一个现象学分析，在此过程中，我们将动量传递区域0.24≲Q 2 form 0.71 GeV2中来自点阵QCD的奇怪的夸克电磁形状因子与来自MiniBooNE实验的（反）中微子-核子散射微分截面相结合，以确定中性电流 弱轴向形状因子GAZQ 2 $$ {G} _A ^ Z \ left（{Q} ^ 2 \ right）$$在0≲Q 2≤1 GeV2的范围内。 这产生了G A Z 0 $$ {G} _A ^ Z（0）$$ = -0.687（89）stat（40）sys的现象学值。 当GA s 0 $$ {G} _A ^ s（0）$$相较其现象学确定时，GAZ 0 $$ {G} _A ^ Z（0）$$的值受GA s 0 $$ {G} _A ^ s

我们在一般的Chern-Simons玻声子和费米子矢量模型中给出四点函数的精确大N演算。 将LSZ公式应用于四点函数，我们在这些理论中确定两个物体的散射幅度，并特别注意非解析项，以实现单线态通道的统一性。 我们表明，S矩阵享有玻色化对偶性，不寻常的交叉关系以及对Aharonov-Bohm散射的非相对论性还原。 我们还认为，S矩阵会在一定的耦合常数范围内发展出一个极点，该极点在该理论还原为与自由费米子相互作用的Chern-Simons理论的范围内消失。

使用北京大学的代表分析低能π-核子散射的S波和P波相移，将其分解为极点或分支切口的各种项。 我们借助于相对论性重子手性扰动理论中推导的树级扰动幅度，估计左切贡献，直到$$ \ mathcal {O}（p ^ 2）$$ O（p2）。 结果发现，在$$ S_ {11} $$ S11和$$ P_ {11} $$ P11通道中，已知共振和切角的贡献远远不足以饱和实验相移数据–强烈表明低极点的贡献 之前尚未发现，我们将全面探讨其背后可能的物理学。 另一方面，在其他渠道中未发现严重分歧。

一回路的重子重子手性扰动理论（ChPT）未能将物理区域中的π-核子振幅和阈值下的运动学联系起来，这是由于较大的低能常数增强了回路效应。 在小规模扩展中研究阈值和亚阈值参数的手征收敛性直至四阶，我们解决了以下问题：通过将Δ（1232）作为明确的自由度和/或使用 重子ChPT的协变公式。 我们发现，包含Δ确实将低能量常数降低到更自然的值，从而提高了阈值运动和亚阈值运动学之间的一致性。 此外，即使在无Δ理论中，协方差方案中1 / mN校正的恢复也比重质重子公式显着改善了结果，这与迄今为止在ChPT的单重质子区域中逃避的观察结果一致 深刻的理论解释。

我们通过将时间有序微扰理论应用于SU（3）重子手性微扰理论的Lorentz不变公式，研究重子-重子散射。 我们得出相应的图解规则，特别注意由动量依赖的相互作用和具有非零自旋的粒子的传播器引起的复杂性。 我们将有效势定义为时间序列图的两个重子不可约贡献的总和，并推导了散射振幅积分方程组，该系统提供了Kadyshevsky方程的耦合通道泛化。 所获得的前导重子-重子势能可微扰地重新归一化，并且相应的积分方程在所有分波中都具有唯一解。 我们以P03子波中的核子-核子散射为例，讨论改善（有限）环积分的紫外线收敛所需的附加有限减法问题。 假设可以微调地处理超出前导顺序的校正，我们将获得一种完全可重整化的形式主义，可以用来研究重子-重子散射。

I = 1p波和I = 2s波的弹性scattering散射振幅是通过使用具有Nf = 2 + 1各向异性动力学性质的轨距场配置的单个集合，通过第一原理晶格QCD模拟来计算的 三叶草改良的威尔逊费米子。 此合奏具有较大的空间体积V =（3.7 fm）3，介子质量mÏ= 230 MeV，空间晶格间距为0.11 fm。 使用随机LapH方法可以有效地执行必要的时间相关矩阵的计算，而与以前的工作相比，大体积可以提高能量分辨率。 对于此单个集合，我们获得m / m = 3.350（24），g = 5.99（26）和I = 2s波的清晰信号。 随机LapH方法在这种原理证明的大体积计算中的成功为使用最新的合奏定量研究晶格间距效应和散射振幅对夸克质量的依赖性铺平了道路。

我们引入了散射方程的自然概括，该方程将Mandelstam不变量的空间与ℂℙ1上的点的空间连接到高维射影空间ℂℙk −1。标准k = 2 Mandelstam不变量s ab，被推广为 完全对称张量sa 1 a 2…ak $$ {\ mathrm {s}} _ {a_1 {a} _2 \点{a} _k} $$处于“无质量”条件sa 1 a 2…ak − 2 bb = 0 $$ {\ mathrm {s}} _ {a_1 {a} _2 \点{a} _ {k-2} bb} = 0 $$并保持“动量守恒”。 散射方程是通过构造一个势函数并计算其临界点而获得的。 我们主要集中在k = 3的情况下：研究解并定义双联标量幅度的泛化。 我们计算（k，n）=（3，6）的所有“偏交振幅”，并找到与热带格拉斯曼系的直接联系。 这导致了k = 3 Feynman图的概念。 我们还找到了新的运动学空间的具体实现，它与k = 2的自旋-螺旋性形式主义相吻合，并提供了类似于MHV的解析解。